处理电子学的任何人都会遇到过诸如矩形波形发生器，方波发生器，脉冲波发生器等波形发生器电路。类似地，Bootstrap Sweep Circuit是一个锯齿波形发生器。通常，Bootstrap Sweep电路也称为Bootstrap基于时间的生成器或Bootstrap Sweep生成器。
在定义上，如果电路在输出端产生的时间或电压随时间线性变化，则该电路称为“基于时间的发生器”。由于自举扫描电路提供的电压输出也随时间线性变化，因此该电路也称为自举 基于时间的发生器。
简单来说，“自举扫描电路”基本上是一个函数发生器，它产生高频的锯齿波。我们以前使用555定时器IC和运算放大器构建了一个锯齿波形发生器电路。现在，我们在这里解释自举扫描电路理论。
自举扫描发生器的应用
基本上有两种类型的基于时间的生成器，即
- 当前时基发生器：如果电路在输出端生成随时间线性变化的电流信号，则该电路称为当前时基发生器。由于线圈和电感器的电磁场与变化的电流直接相关，因此我们在“电磁偏转”领域找到了此类电路的应用。
- 电压时基发生器：如果电路在输出端生成随时间线性变化的电压信号，则称为电压时基发生器。我们发现这些电路在“静电偏转”领域中的应用是因为静电相互作用与电压的变化直接相关。
由于自举扫描电路也是电压时基发生器，因此它将在静电偏转中应用，例如CRO（阴极射线示波器），监视器，屏幕，雷达系统，ADC转换器（模数转换器）等。
自举扫描电路的工作
下图显示了Bootstrap扫描电路的电路图：
该电路有两个主要组件，即NPN晶体管Q1和Q2。在该电路中，晶体管Q1用作开关，而晶体管Q2被用作发射极跟随器。在此存在二极管D1，用于防止电容器C1以错误的方式放电。此处存在电阻器R1和R2，用于偏置晶体管Q1并使其默认保持为导通状态。
如上所述，晶体管Q2以发射极跟随器配置起作用，因此无论电压出现在晶体管的基极上，其发射极都会出现相同的值。因此，输出“ Vo”处的电压等于晶体管基极处的电压，即电容器C2两端的电压。这里存在电阻器R4和R3以保护晶体管Q1和Q2免受大电流的影响。
从一开始，由于偏置，晶体管Q1导通，因此，电容器C2将通过Q1完全放电，继而导致输出电压变为零。因此，当未触发Q1时，输出电压Vo等于零。
同时，当未触发Q1时，电容器C1将通过二极管D1完全充电至电压+ Vcc。同时，当Q1导通时，Q2的基极将接地，以保持晶体管Q2截止状态。
由于默认情况下晶体管Q1处于导通状态，因此如曲线图所示，将持续时间'Ts'的负触发信号赋予晶体管Q1的栅极。一旦晶体管Q1进入高阻抗状态，被充电到+ Vcc电压的电容器C1就会尝试自行放电。
因此，电流“ I”流经电阻器并流向电容器C2，如图所示。并且由于该电流流动，电容器C2开始充电，并且在其两端将出现电压“ Vc2”。
在自举电路中，C1的电容比C2高很多，因此，电容器C1充满电后存储的电荷非常高。现在，即使电容器C1自身放电，其端子两端的电压也不会发生太大变化。并且由于电容器C1两端的电压稳定，因此电流“ I”值将在电容器C1放电时保持稳定。
由于在整个过程中电流“ I”是稳定的，所以电容器C2所接收的电荷率在整个过程中也将是稳定的。通过这种稳定的电荷积累，电容器C2的端子电压也将缓慢且线性地上升。
现在，随着电容器C2的电压随时间线性上升，输出电压也随时间线性上升。您可以在图中看到，在触发时间“ Ts”期间，电容器C2两端的端电压相对于时间呈线性上升。
在触发时间结束后，如果消除了给晶体管Q1的负触发，则晶体管Q1将默认进入低阻抗状态并充当短路。一旦发生这种情况，与晶体管Q1并联的电容器C2将完全放电，使其端电压急剧下降。因此，在恢复时间“ Tr”期间，电容器C2的端电压将急剧下降至零，并且在图中可以看到相同的值。
一旦完成该充电和放电循环，第二个循环将从晶体管Q1的栅极触发开始。并且由于这种连续触发，在输出端形成了锯齿波形，这是自举扫描电路的最终结果。
在这里，将有助于提供恒定电流作为对电容器C1的反馈的电容器C2称为“自举电容器”。